Ecuația hamburgerilor
Ecuația Burgers este o ecuație diferențială parțială care rezultă din mecanica fluidelor . Apare în diferite domenii ale matematicii aplicate , cum ar fi modelarea dinamicii gazelor, a acusticii sau a traficului rutier. Își datorează numele lui Johannes Martinus Burgers care l-a discutat în 1948. Apare în lucrările anterioare ale lui Andrew Russel Forsyth și Harry Bateman .
Formulare
Prin denotând u viteza și vA coeficientul de cinematică viscozitate , forma generală a ecuației Burgers este:
∂tu∂t+tu∂tu∂X=ν∂2tu∂X2{\ displaystyle {\ frac {\ partial u} {\ partial t}} + u {\ frac {\ partial u} {\ partial x}} = \ nu {\ frac {\ partial ^ {2} u} {\ parțial x ^ {2}}}}.
Când ν = 0 , ecuația Burgers devine ecuația Burgers fără vâscozitate:
∂tu∂t+tu∂tu∂X=0{\ displaystyle {\ frac {\ partial u} {\ partial t}} + u {\ frac {\ partial u} {\ partial x}} = 0},
Matricea Jacobi a acestei ecuații se reduce la cantitatea scalară u , valoarea reală. Prin urmare, este o ecuație diferențială parțială hiperbolică . Prin urmare, poate include discontinuități ( unde de șoc ).
Forma conservatoare a acestei ecuații este:
∂tu∂t+12∂∂X(tu2)=0{\ displaystyle {\ frac {\ partial u} {\ partial t}} + {\ frac {1} {2}} {\ frac {\ partial} {\ partial x}} \ left (u ^ {2} \ dreapta) = 0}
Ecuație fără vâscozitate
Soluție regulată
Prin metoda caracteristicilor
Căutăm o linie caracteristică [ x ( s ), t ( s )] de -a lungul căreia ecuația Burgers se reduce la o ecuație diferențială obișnuită. Să calculăm derivata lui ν de -a lungul unei astfel de curbe:
dtu[X(s),t(s)]ds=0=dtds∂tu∂t+dXds∂tu∂X{\ displaystyle {\ begin {align} {\ frac {\ mathrm {d} u [x (s), t (s)]} {\ mathrm {d} s}} & = 0 \\ [1em] & = & {\ frac {\ mathrm {d} t} {\ mathrm {d} s}} {\ frac {\ partial u} {\ partial t}} + {\ frac {\ mathrm {d} x} {\ mathrm {d} s}} {\ frac {\ partial u} {\ partial x}} \ end {align}}}Identificăm ecuația Burgers făcând (presupunem t (0) = 0 ):
dtds=1⇒t(s)=s{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} t} {\ mathrm {d} s}} = 1 \ qquad \ Rightarrow \ qquad t (s) = s}
dXds=tu⇒X(s)=X0+tus=X0+tut{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} x} {\ mathrm {d} s}} = u \ qquad \ Rightarrow \ qquad x (s) = x_ {0} + us = x_ {0} + ut}
Caracteristicile din plan ( x , t ) sunt linii drepte de pantă ν de -a lungul cărora soluția este constantă.
Valoarea la un punct ( x c , t c ) se obține prin „ascensiunea” caracteristicii la originea sa x 0 = x c - ut c . Această valoare este u = u ( x 0 ) .
Metoda folosind un ansatz
Putem da o soluție generală sub formă
tu(X,t)=f(w){\ displaystyle u (x, t) = f (w)}unde f este orice funcție a variabilei w = x - ut .
Observăm f′=dfdw{\ displaystyle f '= {\ frac {\ mathrm {d} f} {\ mathrm {d} w}}}
Dacă trecem la ecuația Burgers, vine:
(∂tu∂t+tu∂tu∂X)(1+tf′)=0{\ displaystyle \ left ({\ frac {\ partial u} {\ partial t}} + u {\ frac {\ partial u} {\ partial x}} \ right) \ left (1 + tf '\ right) = 0}f este, prin urmare, o soluție, cu excepția cazului în care al doilea termen al ecuației dispare.
Derivatul lui u se scrie:
dtudX=f′1+tf′{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} u} {\ mathrm {d} x}} = {\ frac {f '} {1 + tf'}}}Funcția u devine singulară pentru 1 + tf ' = 0 , punct de intersecție a caracteristicilor. Dincolo de soluția regulată a ecuației nu mai are un sens fizic, deoarece soluția este multivalorată.
Cantitate conservatoare
Integrați ecuația în formă conservatoare de la a la b :
ddt∫labtudX=tula22-tub22∀la,b{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d}} {\ mathrm {d} t}} \ int _ {a} ^ {b} u \ mathrm {d} x = {\ frac {u_ {a} ^ { 2}} {2}} - {\ frac {u_ {b} ^ {2}} {2}} \; \; \; \ forall a, b}Dacă u dispare la două limite finite (probleme periodice) sau infinite, atunci:
ddt∫labtudX=0{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d}} {\ mathrm {d} t}} \ int _ {a} ^ {b} u \ mathrm {d} x = 0}Într-un sistem închis, cantitatea este păstrată în timp.
∫tudX{\ displaystyle \ int u \ mathrm {d} x}
Discontinuitatea
Pentru un sistem de ecuații hiperbolice scrise în formă
∂tu∂t+∂g(tu)∂X=0{\ displaystyle {\ frac {\ partial u} {\ partial t}} + {\ frac {\ partial g (u)} {\ partial x}} = 0}viteza de propagare a unui șoc este dată de ecuația Rankine-Hugoniot
vs.=ΔgΔtu{\ displaystyle c = {\ frac {\ Delta g} {\ Delta u}}}În cazul nostru , unde
g=tu22{\ displaystyle g = {\ frac {u ^ {2}} {2}}}
vs.=tuG22-tuD22tuG-tuD=tuG+tuD2{\ displaystyle c = {\ frac {{\ frac {u_ {G} ^ {2}} {2}} - {\ frac {u_ {D} ^ {2}} {2}}} {u_ {G} -u_ {D}}} = {\ frac {u_ {G} + u_ {D}} {2}}}unde u G și u D sunt viteza de pe ambele părți ale șocului.
Ecuație cu vâscozitate
Putem transforma această ecuație folosind transformarea Hopf-Cole:
tu=-2νϕ∂ϕ∂X{\ displaystyle u = - {\ frac {2 \ nu} {\ phi}} {\ frac {\ partial \ phi} {\ partial x}}}Prin transportul în ecuație se ajunge:
∂∂X(1ϕ∂ϕ∂t)=∂∂X(νϕ∂2ϕ∂X2){\ displaystyle {\ frac {\ partial} {\ partial x}} \ left ({\ frac {1} {\ phi}} {\ frac {\ partial \ phi} {\ partial t}} \ right) = { \ frac {\ partial} {\ partial x}} \ left ({\ frac {\ nu} {\ phi}} {\ frac {\ partial ^ {2} \ phi} {\ partial x ^ {2}}} \ dreapta)}Prin integrare comparativ cu x este introdusă o „constantă” a funcției de integrare a timpului pe care se notează g ( t ) , determinată de condițiile la limită:
∂ϕ∂t=ν∂2ϕ∂X2+g(t)ϕ{\ displaystyle {\ frac {\ partial \ phi} {\ partial t}} = \ nu {\ frac {\ partial ^ {2} \ phi} {\ partial x ^ {2}}} + g (t) \ phi}Noua modificare a variabilei ψ = ϕ exp (∫ g d t ) permite scrierea:
∂ψ∂t=ν∂2ψ∂X2{\ displaystyle {\ frac {\ partial \ psi} {\ partial t}} = \ nu {\ frac {\ partial ^ {2} \ psi} {\ partial x ^ {2}}}}Obținem o ecuație de difuzie analogă ecuației căldurii pentru care există soluții analitice.
Note și referințe
-
(în) Jan Burgers , " Un model matematic care ilustrează teoria turbulenței " , Progrese în mecanica aplicată , Academic Press, vol. 1,1948
-
(în) Andrew Russell Forsyth, „ Theory of Differential Equations, Part 4 ” , Ecuații diferențiale parțiale , Cambridge University Press, Vol. 5-6,1906
-
(în) Harry Bateman , „ Unele cercetări recente privind mișcarea fluidelor ” , Revista lunară a vremii , 1915 [1]
-
(în) Jan Burgers , Ecuația de difuzie neliniară , Springer,1974( ISBN 978-94-010-1747-3 )
-
(în) Eberhard Hopf , " The Equivaly Parial Differential there t + yy x = μ xx " , Communications is Pure and Applied Mathematics , vol. 3, n o 3,Septembrie 1950
linkuri externe
-
(ro) Leon van Dommelen, The Inviscid Burger's Equation [2]
-
(ro) Ecuația burgerilor , Institut für Theoretische Physik, Münster [3]
-
(ro) Ecuația NEQwiki Burgers
-
(ro) John Burkardt, 40 de soluții ale ecuației Burgers (coduri sub licență GNU ) [4]
Articole similare
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">