O eroare de măsurare , în limbajul obișnuit, este „diferența dintre valoarea dată de măsurare și valoarea exactă (adesea necunoscută) a unei cantități” .
Exemple obișnuite și fictive conform acestei definiții:
Alte surse decât cea citată oferă definiții diferite ale erorii de măsurare, ducând la dificultăți de interpretare.
În fața acestei confuzii și a creșterii schimbului de mărfuri la nivel global, organizațiile internaționale ( ISO , BIPM etc.) au propus, încă din 1984, un vocabular internațional de metrologie , VIM, care definește și specifică termenii pentru să fie utilizat în metrologie . Eroarea de măsurare este inclusă în acest vocabular; aceasta este principala referință a articolului.
În metrologie , într-o măsurare , o eroare de măsurare este „diferența dintre valoarea măsurată a unei cantități și o valoare de referință” .
NOTA 1 „Conceptul de eroare poate fi utilizat atunci când există o singură valoare de referință cu care să se raporteze, care are loc dacă o calibrare este efectuată folosind un standard a cărui valoare măsurată are o incertitudine de măsurare neglijabilă [comparativ cu rezultatul așteptat] ...” (VIM 2.16 ).
NOTA 2 „Eroarea de măsurare nu trebuie confundată cu eroarea de producție sau eroarea umană” (VIM 2.16).
În timpul implementării unui proces de măsurare, care duce la o valoare măsurată, apar erori elementare care afectează rezultatul.
Aceste erori de bază pot fi dezvăluite prin experiență.
Eroarea de măsurare este exprimată prin relație
Exemplu:
Valoarea măsurată a unui bloc de măsurare cu micrometru | X = 25,012 mm |
Valoare de referință unică a blocului de măsurare | R = 25 mm |
Eroare de măsurare Δ = X - R | Δ = 0,012 mm |
Această eroare de măsurare cuprinde două componente: o componentă aleatoare Δ A și Δ sistematică component S .
Din relațiile anterioare tragem
„Componenta erorii de măsurare care, în măsurători repetate, variază imprevizibil.
NOTA 1 Valoarea de referință pentru o eroare aleatorie este media care ar rezulta dintr-un număr infinit de măsurători repetate ale aceluiași măsurand ... ”
„Componenta erorii de măsurare care, în măsurători repetate, rămâne constantă sau variază într-un mod previzibil.
NOTA 1 Valoarea de referință pentru o eroare sistematică este o valoare reală , o valoare măsurată a unui standard a cărui incertitudine de măsurare este neglijabilă ... ”
Notă: există, de asemenea, terminologia „eroare de precizie” sau „părtinire”, care este estimarea unei erori sistematice.
Exemplu industrial fictiv: calibrare parțială a unei coloane de măsurare, pe o bucată de clasă 1 de 100 mm (standard de referință). Abaterile de indicații ale măsurătorilor repetitive de la valoarea de referință 100 sunt date în μm.
Nu. | Măsurat | Eroare Δ | E. aleator Δ A | E. sistematică Δ S |
---|---|---|---|---|
Valoarea # 1 | 100,0025 | 2.5 | - 0,4 | 2.9 |
Valoarea # 2 | 100,0030 | 3 | 0,1 | 2.9 |
Valoarea # 3 | 100,0035 | 3.5 | 0,6 | 2.9 |
Valoarea # 4 | 100,0030 | 3 | 0,1 | 2.9 |
Valoarea # 5 | 100,0025 | 2.5 | - 0,4 | 2.9 |
Valoarea medie | 100,0029 | 2.9 | 0 | 2.9 |
Observăm în acest exemplu intenționat simplificat că eroarea sistematică este constantă. Poate fi din cauza diferitelor cauze (indicative aici): plasarea blocului de măsurare pe placă și / sau calibrare slabă și joc sau îndoire a sondei în abordarea piesei și / sau viteza de mișcare a sondei programată prea mare ...
În cazul unei măsurători, care cuprinde mai multe măsurători individuale, eroarea de măsurare este o variabilă aleatorie. Legile statisticii pot fi aplicate acestei măsurători.
Dispersia măsurătorilor se caracterizează prin estimatorul abaterii standard , cunoscut și sub numele de abaterea standard experimentală.
și dispersia pe medie de către estimatorul abaterii sale standard
Acest lucru oferă, pentru exemplul prezentat mai sus, calibrarea parțială a coloanei
s = 0,42 um și s Xbar = 0,19 um .Cu un factor de acoperire egal cu 2 (utilizat în mod obișnuit în valoarea metrologică franceză) avem dispersia măsurătorilor D și dispersia erorii medii Δ avg , aceasta pentru 5 măsurători consecutive
D = ± 0,84 µm și Δ medie = 2,9 µm ± 0,38 µm .Aceste informații statistice au doar importanța pe care dorim să o acordăm. Se poate sublinia pur și simplu că, cu cât este mai mare numărul de măsurători individuale, cu atât este mai bună precizia erorii de măsurare; aici, de exemplu: pentru singura măsurătoare n o 1, Δ 1 = 2,5 ± 0,84 µm ; pentru singura măsură n o 3, Δ 3 = 3,5 ± 0,84 microni ; pentru cele 5 măsurători consecutive, Δ medie = 2,9 ± 0,38 µm .
În domeniul public general, câteva exemple au fost date în introducere; am putea adăuga altele, cele actuale, cum ar fi eroarea de măsurare a termometrelor medicale pentru urechi; eroarea de măsurare la distanța sau viteza instantanee a unui computer de bicicletă reglat incorect; eroarea de a localiza GPS-ul mașinii la bifurcația drumului ...
În domeniul industrial, căutarea erorilor își găsește locul:
Instrucțiuni pentru verificarea unui etrier.
Verificarea unui etrier.
Trebuie remarcat faptul că în producție (sau în analize de laborator), eroarea de măsurare este „transparentă” în măsurători: producția, împreună cu departamentul de calitate, solicită mijloace de măsurare a căror incertitudine (mai rar eroarea) trebuie cunoscută și legată la toleranțele specificațiilor care trebuie respectate. Aceasta se numește capacitatea mijloacelor de măsurare .
Aplicațiile par a fi din ce în ce mai limitate în domeniul verificării instrumentelor. Într-adevăr, eroarea de măsurare este o abordare restrictivă cu privire la îndoiala pe care o putem avea asupra rezultatelor măsurătorilor. Neglijăm, așa cum am văzut, erorile legate de standard și alte erori elementare legate de factorii de influență ai mediului. Căutarea incertitudinii de măsurare , care încearcă să ia în considerare toate cauzele variabilității, tinde, prin generalizarea sa, să suplinească căutarea de erori mai tradițională.
Trebuie să luăm în considerare trei surse de eroare ( incertitudine în engleză):
eroarea totală fiind Δ = Δ 1 + Δ 2 + Δ 3
Dacă facem comparația cu săgeți pe care le tragem către o țintă:
Metafora incertitudinii de măsurare: a) dispersia statistică și eroarea sistematică sunt mici; b) dispersia statistică este mare, dar eroarea sistematică este mică; c) dispersia statistică este mică, dar eroarea sistematică este mare.
Termenul „ precizie ” nu mai face parte din termenii metrologici.
Pe un dispozitiv analogic, prima limitare este distanța dintre absolviri; acest lucru poate fi îmbunătățit cu un vernier , ca pe un etrier sau anumite goniometre, sau cu un șurub micrometric ca pe un palmer . Pe un dispozitiv digital, această precizie este dată de numărul de cifre de pe afișaj.
Δ 1 este spațiul dintre gradații sau valoarea unei unități din ultima cifră a afișajuluiDar se poate ca fenomenul să fie instabil sau deranjat de un fenomen extern aleatoriu. Apoi, vom vedea cum acul oscilează sau se schimbă ultimele cifre ale afișajului digital. Acest lucru reduce precizia măsurării, putem lua în considerare doar partea stabilă a numărului obținut. Vezi articolul Raportul semnal / zgomot .
Atunci când se utilizează publicații foarte vechi pentru a evalua un eveniment nereproductibil (obiectul a dispărut sau a fost modificat sau este un eveniment unic), uneori trebuie să recurgem la o scară empirică, cum ar fi scara Mercalli sau Rossi-Forel pentru cutremure sau scara Mohs pentru duritatea unui material, evaluarea lui Δ 1 devine apoi dificilă; acest lucru este posibil numai dacă se poate raporta la o scară „modernă” bazată pe măsurarea fizică. De exemplu, încercăm să stabilim o corespondență între daunele unui cutremur descrise în scrierile antice și energia undelor seismice.
La fel, atunci când măsurarea constă în clasificarea unui fenomen într-o categorie (de exemplu cazul unui sondaj de opinie sau al inventarului patologiilor), nu este posibil să se definească Δ 1 .
Dacă același fenomen este măsurat de mai multe ori cu un dispozitiv suficient de precis, se va obține de fiecare dată un rezultat diferit x i . Acest lucru se datorează fenomenelor deranjante sau, pentru măsurători extrem de precise, naturii aleatorii a fenomenului (haos, incertitudine cuantică).
Printre fenomenele perturbatoare, putem număra:
Pe un număr mare de măsuri, putem considera că avem o probabilitate a cărei distribuție este gaussiană. Rezultatul măsurătorii va fi media rezultatelor empirice Ê
pătratul abaterii standard σ 2 a lui Gauss poate fi evaluat cu varianța empirică corectată :
Eroarea datorată dispersiei statistice este apoi estimată de
k fiind o constantă în funcție de nivelul de încredere , adică de eroarea admisibilă.
În fizică, luăm adesea k = 3, care corespunde unui interval de încredere de 99,73%, adică 99,73% din valorile x i sunt între Ê - Δ x și Ê + Δ x și 0,27% vor fi în afara acestui gamă; din 1000 de măsurători, doar trei vor fi în afara intervalului. În multe cazuri, suntem fericiți să luăm k = 2 sau un nivel de încredere de 95% (5 măsurători în afara intervalului la sută de măsurători). Pentru o companie cu o producție uriașă, 0,27%, și cu atât mai mult până la 5%, ar putea fi în continuare prea.
De exemplu, imaginați-vă că o companie produce piese a căror lungime ℓ trebuie să aibă o precizie dată Δℓ; instrumentul de producție, după reglare, produce piese cu o dispersie σ pe ℓ;
Vezi și articolele Criterii de dispersie și distribuție normală .
Dacă există puține eșantioane, ar trebui utilizat un coeficient mai mare pentru a lua în considerare eroarea făcută la determinarea lui Ê și a lui (a se vedea legea statistică a lui Student ). De asemenea, putem alege voluntar un interval de încredere mai mare sau mai mic și, prin urmare, să luăm un coeficient mai mare sau mai mic. De exemplu :
Nivel de încredere | 5 măsuri | 10 măsuri | 20 de măsuri | > 100 de măsurători (legea normală) |
---|---|---|---|---|
50% | 0,73⋅σ | 0,70⋅σ | 0,69⋅σ | 0,67⋅σ |
68% | 1⋅σ | |||
70% | 1.16⋅σ | 1,09⋅σ | 1,06⋅σ | 1,04⋅σ |
87% | 1,5⋅σ | |||
90% | 2.02⋅σ | 1,81⋅σ | 1,73⋅σ | 1,65⋅σ |
95% | 2,57⋅σ | 2.23⋅σ | 2.09⋅σ | 1,96⋅σ |
99% | 4.03⋅σ | 3.17⋅σ | 2,85⋅σ | 2,56⋅σ |
99,7% | 3⋅σ | |||
99,9% | 6,87⋅σ | 4.59⋅σ | 3,85⋅σ | 3.28⋅σ |
99,999 999 8% | 6⋅σ |
La un Gaussian, lățimea maximă la jumătate maximă (FWHM) reprezintă un interval de încredere de aproximativ 76% (adică 3/4) pentru un număr mare de măsurători.
În cazul măsurătorilor fizice sau chimice, dispersia statistică este evaluată prin măsurători de repetabilitate și reproductibilitate și, eventual, prin măsurători încrucișate între laboratoare:
Dacă precizia măsurării este mai mică decât dispersia statistică, atunci același rezultat este întotdeauna măsurat (cu excepția erorilor de citire sau de utilizare), cf. infra .
Notă : În cazul unui fenomen aleatoriu ( proces stocastic , de exemplu cazul sondajului de opinie), nu căutăm să cunoaștem o valoare și o eroare, ci să cunoaștem distribuția statistică a valorilor. A se vedea, de asemenea, Legea numărului mare .
Rezultatul unei măsurători este frecvent utilizat pentru a face calcule. De exemplu, în cazul unui radar rutier ( vitezometru ), se măsoară o schimbare de frecvență și această schimbare este utilizată pentru a calcula viteza vehiculului, conform legii Doppler-Fizeau . Prin urmare, este necesar, din eroarea făcută la măsurarea schimbării frecvenței, să se estimeze eroarea în viteză.
În general, măsurăm o valoare x și calculăm o valoare y = ƒ ( x ); vrem să estimăm Δ y din Δ x .
Măsurarea este frecvent utilizată în testele de acceptare, adică valoarea măsurată determină dacă obiectul îndeplinește criteriile prescrise. Această noțiune este destul de largă:
În general, se consideră că o metodă poate fi utilizată numai dacă dispersia statistică este de cel puțin 5 sau 10 ori mai mică decât valoarea limită.
De exemplu :
În general vorbind, gama de valori permise ar trebui să ia în considerare eroarea generală. Semnificația luării în considerare a erorii globale depinde de tipul de risc pe care dorim să îl evităm:
Pentru a testa un dispozitiv sau o procedură, se verifică dacă testele de repetabilitate și reproductibilitate sunt compatibile cu precizia țintă; pentru a testa o metodă de măsurare, se verifică dacă testele interlaboratoare (sau circulare) sunt compatibile cu precizia țintă (a se vedea mai sus ).
Ceea ce tocmai s-a făcut se poate face prin calcul direct cu un calculator sau o foaie de calcul (pe computer), prin utilizarea de grafice și bare de eroare
Să luăm exemplul studiului gazelor ideale. Dacă trasăm P în funcție de 1 / V, vom obține teoretic o linie dreaptă care trece prin origine , cu panta , și anume , n și T fiind menținute constante (incinta sau celula de măsurare care conține gazul fiind fără scurgeri și controlat termostatic cu T cunoscut la 0,2%), P fiind măsurat, folosind un manometru , cu 5% eroare relativă, și V fiind măsurat cu 2% eroare relativă, pentru fiecare punct experimental de măsurare (P, 1 / V), tragem eroare bare reprezentând eroarea absolută.
Un program de „ajustare” sau de ajustare a curbei, bazat pe ideea de a reduce distanța liniei drepte (sau curbei) la toate punctele experimentale, face posibilă trasarea liniei drepte teoretice și calcularea pantei sale nRT cu un coeficient de încredere r 2 apropiat de unitate, dacă potrivirea este bună.
Se folosește „ metoda celor mai mici pătrate ”: programul utilizat însumează distanțele pătrate dintre linie și fiecare punct, minimul acestei sume corespunzând celei mai bune linii de regresie.
În cazul de mai sus, obținem astfel nRT = 2,54 (1,00 ± 0,07) Joule
Acest lucru face posibil să spunem că la constant n și T, experimentul confirmă faptul că PV este constant în termen de 7% pentru gazul studiat și că pentru a îmbunătăți acest rezultat, este necesar să se măsoare P la mai bine de 5% sau V la mai bine decât 2%.
: document utilizat ca sursă pentru acest articol.