Orbita de transfer

O orbită de transfer , în domeniul astronauticii , este orbita în care o navă spațială este plasată temporar între o orbită inițială sau calea de lansare și o orbită țintă.

Termenul corespunzător în limba engleză este orbită de transfer .

Orbita de transfer Hohmann

O traiectorie Hohmann (numită și transfer , uneori pur și simplu orbită ) este o traiectorie care permite trecerea de pe o orbită circulară pe o altă orbită circulară situată în același plan, folosind doar două manevre de impuls. Limitându-se la două manevre, această traiectorie este cea care consumă cea mai mică energie posibilă. Pe de altă parte, cu mai mult de două manevre, putem apela la așa-numitele transferuri bi-eliptice care se dovedesc a fi mai eficiente din punct de vedere energetic, dar cu condiția ca raza orbitei de sosire să depășească cu un factor ~ 12 cel al orbitei de pornire .

Orbita de pornire este circulară cu altitudine mică, adică, de exemplu, (cu raza R a pământului), perioada , viteza , în care și . $\ scriptstyle {r_ {1} = 1,15R}$ $\ scriptstyle {T_ {1} = T_ {0} \ left ({\ frac {r_ {1}} {R}} \ right) ^ {{3/2}}}$ $\ scriptstyle {V_ {1} = V_ {0} \ left ({\ frac {R} {r_ {1}}} \ right) ^ {{1/2}}}$ $\ scriptstyle {T_ {0} \ approx 84 \; {\ rm {min}}}$ $\ scriptstyle {V_ {0} \ approx \ 8,2 \; {\ rm {km / s}}}$

Orbita țintă este circulară la altitudine mare, adică, de exemplu, perioada și viteza cărora sunt definite prin formule similare. $\ scriptstyle {r_ {2} = 6,61R}$ $\ scriptstyle {T_ {2} = T_ {0} \ left ({\ frac {r_ {2}} {R}} \ right) ^ {{3/2}}}$ $\ scriptstyle {V_ {2} = V_ {0} \ left ({\ frac {R} {r_ {2}}} \ right) ^ {{1/2}}}$

Orbita lui Hohmann este elipsa de transfer a perigeului și apogeului , deci a axei majore și a excentricității . Momentul său unghiular , energia și perioada sunt, prin urmare, cunoscute. $\ scriptstyle {r_ {1}}$ $\ scriptstyle {r_ {2}}$ $\ scriptstyle {2a = r_ {1} + r_ {2} \ approx 7,76R}$ $\ scriptstyle {e = {\ frac {r_ {2} -r_ {1}} {r_ {2} + r_ {1}}} \ aproximativ 0,708}$ $\ scriptstyle L$ $\ scriptstyle E$ $\ scriptstyle T$

În timp , motorul oferă o viteză suplimentară satelitului, cum ar fi . $\ scriptstyle t_ {0}$ $\ scriptstyle v$
$m (V_ {1} + v) r_ {1} = L$

În timp , satelitul atinge apogeul, dar cu viteză insuficientă. Motorul oferă o creștere a vitezei, astfel încât . $\ scriptstyle {t_ {0} + {\ frac {T} {2}}}$ $\ scriptstyle r_ {2}$ $v '$
$L + mv'r_ {2} = mV_ {2} r_ {2}$

Prin urmare, este necesar ca decalajul unghiular, în timp , dintre poziția satelitului și poziția satelitului să fie , în cazul unei întâlniri. $t_ {0}$ $S_1$ $S_2$ $\ pi (1 - {\ frac {T} {T_ {2}}})$

Transferul satelitului de la către implică un cost energetic corespunzător celor două aprinderi ale motorului: suplimentar , atunci . $r_1$ $r_2$ $v = 0,277V_ {0}$ $v '= 0,178V_ {0}$

Orbita de transfer geostaționar

Referinţă

Legea franceză: decret din 20 februarie 1995 referitoare la terminologia științei și tehnologiei spațiale.

Vezi și tu

Articole similare

linkuri externe